пїЅ пїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅ пїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅ пїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅ пїЅпїЅпїЅпїЅпїЅ пїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅ пїЅ пїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅ пїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅ пїЅпїЅ пїЅпїЅпїЅпїЅпїЅ пїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅ пїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅ пїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅ

пїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅ пїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅпїЅ пїЅ09/2007

Приведены некоторые характеристики систем преобразования изображения в нелинейных оптических кристаллах с широкополосной накачкой. Ил. 3, библиогр. 13.

Приведены экспериментальные результаты по записи изображения световой полоски в объеме кристалла ниобата лития с различной ориентацией относительно его полярной оси. Показано, что запись изображения происходит преимущественно при его ориентации перпенди­кулярно полярной оси кристалла. Запись происходит за счет градиента освещенности, направлен­ного вдоль полярной оси кристалла. Ил. 5, библиогр. 6.

Показано, что при приложении электрического поля вдоль оптической оси кристалла ниоба­та лития (LiNbO₃) происходит смещение спектра преобразованного широкополосного излучения в область наибольшей чувствительности фотоприемника. Ил. 2, библиогр. 5.

Рассчитан угловой спектр второй оптической гармоники в положительном кристалле парателлурита. Учтены векторные взаимодействия волн для случаев когерентного и некогерент­ного излучения. Показано, что вклад в излучение второй гармоники дают как синхронные, так и несинхронные процессы нелинейного преобразования частоты. Пространственная структура в случае когерентного излучения имеет характерное периодическое распределение интенсивности второй гармоники, которая при векторном взаимодействии ее—о претерпевает по сравнению с пучком основного излучения значительное пространственное перераспределение интенсивности излучения. Ил. 3, библиогр. 2.

Исследованы особенности нелинейного преобразования излучения в кольцевой волоконно-оптической установке. Обнаружено, что при использовании узкополосного источника излучения в таком устройстве происходит значительное уширение спектра преобразованного излучения, характер которого зависит от типа оптического волокна. Показано, что уширение спектра излучения возникает в результате эффекта частично вырожденного четырехволнового смещения.

Ил. 3, библиогр. 4.

Рассматривается тепловой эффект от воздействия лазерного излучения на биоткань. Рассматриваемая область представляет собой многослойный цилиндр, каждый слой обладает своими характеристиками. Распространение лазерного излучения в ткани моделируется методом Монте-Карло. Благодаря проникающей способности лазерного излучения наблюдается нагревание внутренних слоев ткани. Построены температурные поля при разных параметрах воздействия, а также представлено распределение поглощенной мощности в ткани. Полученные результаты хорошо согласуются с результатами других работ в этой области. Ил. 3, табл. 1, библиогр. 8.

В статье приведены результаты экспериментального исследования кинетики фотоиндуцированного рассеяния света (ФИРС) в направлении прошедших лучей в легированных железом и родием кристаллах ниобата лития при различных интенсивностях пучка накачки. Рассматривается возможность определения фотопроводимости кристаллов ниобата лития, легированных фоторефрактивными примесями по времени достижения интенсивности максимума ФИРС. На основе анализа полученных зависимостей фотопроводимости исследуемых кристаллов от интенсивности излучения накачки делается вывод о наличии квадратичной составляющей фотопроводимости. Ил. 2, библиогр. 5.

Работа посвящена исследованию воздействия переменных механических нагрузок на пара­метры поляризованного излучения в одномодовых волоконных световодах. Приведена функ­циональ­ная схема экспериментальной установки. Обнаружено, что при передаче по волокну импульсного оптического сигнала механические вибрации неодинаково воздействуют на поляризо­ванное излучение. В области отрицательных полуволн колебаний механических воздействий амплитуда оптического сигнала резко уменьшается, поэтому снижается защищенность полезного сигнала по отношению к помехе. Ил. 4, библиогр. 3.

Предложена модель нелинейной нерезонансной среды, состоящей из классических невзаимодействующих сингулярных осцилляторов. В рамках этой модели изучается эволюция воздействующего на среду светового импульса фемтосекундной длительности. Методами теории возмущений найден отклик среды, причем в качестве нулевого приближения используется точное решение для свободного осциллятора. Показано, что стационарные решения соответствующего волнового уравнения не являются уединенными волнами. Солитоноподобные решения возникают при разложении сингулярного потенциала в окрестности положения равновесия и перехода к билинейной модели Дюффинга.Ил. 3, библиогр. 8.

Щелочно-галоидные кристаллы широко используются при создании приборов лазерной техники, микроэлектроники, что делает актуальным вопрос об управлении свойствами и структурой этих материалов с помощью ионизирующего излучениея. Взаимодействие ионизирующего излучения с частицами кристалла приводит к формированию точечных дефектов и связанных с ними полей упругих напряжений. При взаимодействии дефектов через поля упругих напряжений в кристалле развиваются деформационно-диффузионные неустойчивости, что ведет к образованию упорядоченных скоплений точечных дефектов. В работе рассматривается моделиро­вание процесса образования упорядоченных скоплений точечных дефектов в твердом теле под действием ускоренных моноэнергетических электронов. Предлагается использовать полученную модель для математического описания процессов формирования упорядоченных структур дефектов в щелочно-галоидных кристаллах.Ил. 1, библиогр. 8.

В работе рассматривается возможный алгоритм решения задачи о распространении ультра­зву­ковой волны в структурно-неоднородной среде. Приведено соотношение для расчета сигнала для среды с неоднородностью.Ил. 4, табл. 2, библиогр. 7.

Показана возможность использования анизотропных кристаллов для модуляции широкополосного расходящегося излучения. Рассмотрены схемы электрооптических модуляторов и затворов, работающих без использования поляризационных устройств, при этом возможен перенос излучения по спектру в область оптических гармоник.Ил. 1, библиогр. 7.

Проведен сравнительный анализ поляризационных свойств излучения, прошедшего через кристаллические пластинки с различным расположением оптической оси. Управление степенью поляризации излучения осуществляется за счет поворота кристаллической пластинки.Ил. 6, библиогр. 4.

Рассматривается возможность контроля акустическим методом состояния медного контакт­ного провода железнодорожного транспорта в местах его повреждения электрической дугой. Разработанная методика неразрушающего контроля основана на определении коэффициента ослаб­ления ультразвуковых колебаний в местах воздействия на поверхность провода электрической дуги.Ил. 2, библиогр. 6.

В работе представлен опыт использования спектрального автоматизированного комплекса СДЛ 41 для исследования спектров поглощения. Цифровое представление спектров позволяет производить их анализ средствами математических процессоров, таких как MATLab.Ил. 1.

Разработан метод расчета зависимости углов отражения лучей от углов падения лучей на внутреннюю грань призмы. Формулы обобщены на случай одноосного анизотропного кристалла с произвольным расположением оптической оси. Проведенные расчеты находятся в хорошем соответствии с экспериментальными данными. Также проведен эксперимент по измерению относительной интенсивности выходящих лучей в зависимости от угла падения. Показано, что интенсивностью всех четырех лучей можно управлять, изменяя угол падения. Ил. 3, табл. 1, библиогр. 2.